Напряженность электростатического поля, в соответствии с (8.8.5.), зависит от особенностей среды: в однородной изотропной среде напряженность поля Е обратно пропорциональна
. Вектор напряженности
при переходе через границу диэлектриков претерпевает изменение, в следствии появляются неудобства при расчетах электростатических полей. Исходя из этого выяснилось нужным кроме вектора напряженности характеризовать поле еще вектором электрического смещения.
Для электрически изотропной средывектор электрического смещения равен :
(8.9.1.)
Применяя формулы (8.8.5.) и (8.8.2.), вектор электрического смещения возможно выразить как
. (8.9.2.)
Единица электрического смещения —
.
Разглядим, что характеризует вектор электрического смещения. Связанные заряды появляются в диэлектрике при наличии внешнего электростатического поля, создаваемого совокупностью свободных зарядов, т.е. в диэлектрике на электростатическое поле свободных зарядов накладывается дополнительное поле связанных зарядов. Результирующее поле в диэлектрике описывается вектором напряженности
, и исходя из этого он зависит от особенностей диэлектрика. Вектором
описывается электростатическое поле, создаваемое свободными зарядами. Связанные заряды, появляющиеся в диэлектрике, смогут позвать, но, перераспределение свободных зарядов, создающих поле. Исходя из этого вектор
характеризует электростатическое поле, создаваемое свободными зарядами (т.е. в вакууме), но при таком их распределении в пространстве, какое имеется при наличии диэлектрика.
Подобно, как и поле
, поле
изображается посредством линий электрического смещения, густота и направление которых определяются совершенно верно кроме этого как и для линий напряженности.
Линии вектора
смогут начинаться и заканчиваться на любых зарядах — свободных и связанных, тогда как линии вектора
— лишь на свободных зарядах. Через области поля, где находятся связанные заряды, линии вектора
проходят не прерываясь.
Для произвольной замкнутой поверхности S поток вектора
через эту поверхность
1.3. Поток вектора напряженности
